我們可以討論它，波函數的平方，概率密度，或者可以考慮它的徑向概率分佈。
依據隨機*和模糊*的基本概念，提出了當量概率密度函數的模糊可靠*分析方法。
起初我們覺得這和直觀感覺很不相符，因為我們知道在原子核，出的概率密度是最高的。
我們可以討論它，波函數的平方，概率密度，或者可以考慮它的徑向概率分佈。你有*的傳真電話的話，你可以考慮淘汰座機。
結果表明：模式的温度概率密度是一條有雙峯值的曲線，太陽輻*的改變將使曲線上峯的數目發生突變；
同樣的我們可以利用這些概率密度圖，這是psi的平方的圖，這裏麪點的密度，正比於概率密度。
其中一個理解它的方法,就是通過看這個密度點圖，這裏點的密度,和概率密度想關聯的。
基於太沙基公式，將土粒相對密度和孔隙比作為隨機變量，推導了臨界水力比降的概率密度函數。
這就是概率密度，但作為，把它當成是，波函數的解，讓我們先倒回來一點。
概率密度點圖上,我們可以對這些軌道的形狀，有個大概瞭解,我們知道它們是球，對稱的,我們今天不講。
運用等效非線*系統法推導了庫倫摩擦剛*滑移結構在豎向高斯白噪聲地面作用下響應的穩態合概率密度函數的解析解。
它依賴於您對度量值的概率密度函數(probability density function,PDF)的認識。
所以徑向概率密度，在核子處等於零，雖然我們知道在，核子處概率密度很大，實際上在這裏是最大的，這是因為。
通過相隔固定的幀差值閲值化得到背景樣本值，並採用高斯核密度估計方法計算背景灰度的概率密度函數。
*和分析使用的是量化後的概率密度函數-概率函數。
針對該問題，提出了一種基於概率密度的數據流聚類算法。
通過概率密度函靈數及平均相軌線的分析，指出該系統在這兩種情況下作所謂的混沌隨機運動。
給出了總費用聯合概率密度的一般表達式.
如果我們從物理意義或者,概率密度的角度來看這個問題，我們需要把波函數平方。
在不知道隨機序列的概率密度函數的情況下估計出模型階次及未知參數，使實際問題的解決成為可能；
有脱靶*存在時，通過座標變換可將*着散佈的概率密度函數用極座標下的瑞利分佈函數表示。
但這一理論的應用是以己知類條件概率密度為前提。
所以我們用概率密度的概念來描述,連續型隨機變量的情況。
它是根據測量的數據推導未知變量的條件分佈函數，也就是後驗概率密度函數，而熱傳導反問題的數值解就是後驗概率密度函數的數學期望。
一個計算機化的設備、最好用由一組標準數據通過線*判別分析處理得到的一個概率密度函數、來進行判斷。
從光的波粒二象*出發，分別根據光波的能量守恆定律及光子出現的概率密度與電場強度的平方成正比，推導出光吸收的朗伯定律。
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