假如僅需求出a的本徵值而不要求出本徵函數，那麼按照本章第3.3節，就不必求出變換矩陣s。
事實上，我們可以做這種代換而仍能繞彎得出正確的本徵函數和本徵值。
單極本徵函數在不同動力學0(2,1)基底中的代數規律*表明徑向相空間的對稱*。
它不僅對於分數傅里葉變換定義、*質和變換的本徵函數進行了系統的討論，而且成功用以處理諸多量子力學問題。
簡併本徵函數總是可以正交的。
並用超勢的特*，得到了n維*原子的本徵函數。
一百根據物理上的理由，我們總是剔除把零作為本徵函數。
*質和變換的本徵函數進行了系統的討論，而且成功用以處理諸多量子力學問題。
用本徵函數法推導了在平面波照*下有耗介質覆蓋金屬圓柱體的散*場表式，以及在小介質厚度、大電尺寸條件下表面阻抗近似表達式。
用上述運算方法也能求出任一厄密算符的本徵值和本徵函數。
因此，有必要詳細地討論投影算符的幾何意義、本徵值、本徵函數及其*質。
負電荷激子是三個帶電粒子的體系，構成本徵函數的基矢數以及哈密頓矩陣元都極大，數值計算艱浩。
總可以做到使得簡併的本徵函數是正交的。
扭矩圖是由三角級數表示的，並用於決定上述本徵函數展開式的待定係數。
對於後者這種線*穩定*分析失敗的結果許多研究人員歸咎於，其線*化問題的本徵函數不相互正交。
由於這些本徵函數是方程，我們可以用圖形來描述它們。
由於對E≥0得到連續的而非分立的允許值，正能量的本徵函數叫做連續譜本徵函數。
本文簡要論述了利用超對稱量子力學的方法求解形不變勢的能量本徵值和本徵函數，並且列舉了兩個例子加以説明。
剪力圖是由三角級數表示的，並用於決定上述本徵函數展開式的待定係數。
用本徵函數迭加的方法推導混響室有源激勵的電磁場分佈公式，有利於正確建立混響室電磁結構模型，樹立正確的物理概念。
文章結合疊加原理，應用本徵函數法研究矩形區域上穩定場問題。
本文介紹利用本徵函數展開處理圓拄面光柵電磁理論的邊值問題。
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